压电性特异的多元单晶压电体
传统的压电陶瓷较其它类型的压电材料压电效应要强，从而得到了广泛应用。但作为大应边，高能换能材料，传统压电陶瓷的压电效应仍不能满足要求。于是近几年来，人们为了研究出具有更优异压电性的新压电材料，做了大量工作，现已发现并研制出了Pb(A1/3B2/3)PbTiO3单晶（A=Zn2+,Mg2+）。这类单晶的d33可达2600p
压电陶瓷片质量好
压电性特异的多元单晶压电体
传统的压电陶瓷较其它类型的压电材料压电效应要强，从而得到了广泛应用。但作为大应边，高能换能材料，传统压电陶瓷的压电效应仍不能满足要求。于是近几年来，人们为了研究出具有更优异压电性的新压电材料，做了大量工作，现已发现并研制出了Pb(A1/3B2/3)PbTiO3单晶（A=Zn2+,Mg2+）。这类单晶的d33可达2600pc/N(压电陶瓷d33为850pc/N),k33可高达0.95（压电陶瓷K33高达0.8），其应变>1.7%，几乎比压电陶瓷应变高一个数量级。储能密度高达130J/kg，而压电陶瓷储能密度在10J/kg以内。铁电压电学者们称这类材料的出现是压电材料发展的又一次飞跃。若两片陶瓷片加反向电压，则一边收缩另一边伸长，使金属片弯曲变形，若外加交变电压，金属片将作周期性振动。现在美国、日本、俄罗斯和已开始进行这类材料的生产工艺研究，它的批量生产的成功必将带来压电材料应用的飞速发展。
如果在一块多畴的晶体上加足够高的直流电场时，自发极化方向与电场方向一致的电畴便不断增大，而自发极化方向与电场方向不一致的电畴则不断减小，后整个晶体由多畴变成单畴，自发极化方向与电场方向一致。有时，也把这种电畴变化的过程，称为电畴转向。
在压电陶瓷生产中，极化工序的作用，就是在陶瓷片上加一个足够高的直流电场，迫使陶瓷内部的电畴转向，或者说迫使自发极化作定向排列。
所谓极化，就是在压电陶瓷上加一个强直流电场（或电压），使陶瓷中的电畴沿电场方向取向排列。只有经过极化工序处理的陶瓷，才能显示压电效应。
要使压电陶瓷得到完善的极化，充分发挥其压电性能，就必须合理的选择极化条件，即极化电场、极化温度和极化时间。
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